本書主要介紹在低于120K溫度范圍內(nèi)出現(xiàn)的特殊傳熱問(wèn)題，主要涉及空氣分離裝置、液化天然氣系統(tǒng)、運(yùn)載火箭推進(jìn)技術(shù)的地面系統(tǒng)以及回?zé)崾降蜏刂评浼夹g(shù)中出現(xiàn)的與常溫傳熱現(xiàn)象不同的一系列問(wèn)題；探求強(qiáng)化傳熱和節(jié)能的方法和途徑；介紹低溫?fù)Q熱設(shè)備傳熱設(shè)計(jì)的計(jì)算方法及示例。全書共6章，包括低溫傳熱學(xué)基礎(chǔ)、相變傳熱、低溫絕熱技術(shù)、傳熱過(guò)程中的有用功損失與熵產(chǎn)、低溫?zé)峤粨Q器及交變流動(dòng)回?zé)崞�。在�?nèi)容上盡量避免與普通傳熱學(xué)的重復(fù)，適用于具有大專文化程度以上的從事低溫工程工作的相關(guān)技術(shù)人員、管理人員和營(yíng)銷人員使用，也可作為研究生及高年級(jí)大學(xué)生的選修教材和參考書。
第1章 低溫傳熱學(xué)基礎(chǔ)
1.1 熱傳導(dǎo)
1.1.1 基本控制方程
1.1.2 一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱
1.1.3 復(fù)合材料的導(dǎo)熱
1.1.4 接觸熱阻
1.1.5 通過(guò)肋片的導(dǎo)熱
1.1.6 低溫下霜的性質(zhì)
1.1.7 固體表面鍍層的冷卻
1.1.8 二維導(dǎo)熱和三維導(dǎo)熱
1.1.9 瞬態(tài)導(dǎo)熱
1.1.10 低溫流體儲(chǔ)存容器的冷卻
1.2 對(duì)流傳熱
1.2.1 控制方程
1.2.2 圓管內(nèi)強(qiáng)迫對(duì)流傳熱
1.2.3 非圓管傳熱
1.2.4 管外強(qiáng)迫對(duì)流傳熱
1.2.5 平板自由對(duì)流
1.2.6 水平圓管自由對(duì)流
1.2.7 有限空間自然對(duì)流
1.2.8 近臨界區(qū)的傳熱
1.2.9 近臨界區(qū)的傳熱關(guān)聯(lián)式
1.2.10 卡皮查熱導(dǎo)
1.3 輻射換熱
1.3.1 黑體輻射
1.3.2 熱輻射特性
1.3.3 輻射角系數(shù)
1.3.4 兩灰表面間的輻射換熱
1.3.5 封閉腔的網(wǎng)絡(luò)方法
1.3.6 液化天然氣火焰輻射能
參考文獻(xiàn)
第2章 相變傳熱
2.1 兩相流動(dòng)的流態(tài)
2.2 兩相流的壓降
2.2.1 洛克哈特-馬蒂內(nèi)利關(guān)聯(lián)式
2.2.2 均勻流動(dòng)模型
2.3 沸騰傳熱
2.3.1 池內(nèi)沸騰
2.3.2 強(qiáng)制對(duì)流沸騰
2.4 凝結(jié)傳熱
2.4.1 管外凝結(jié)
2.4.2 水平管內(nèi)凝結(jié)
2.5 低溫冷凍
2.6 固-液（漿）流動(dòng)及傳熱
參考文獻(xiàn)
第3章 低溫絕熱技術(shù)
3.1 表觀熱導(dǎo)率
3.2 膨脹泡沫絕熱
3.2.1 絕熱機(jī)理及影響因素
3.2.2 典型的膨脹泡沫絕熱材料
3.3 高真空絕熱
3.3.1 自由分子導(dǎo)熱
3.3.2 輻射屏
3.3.3 液氮保護(hù)屏
3.3.4 蒸汽冷卻屏
3.4 粉末絕熱
3.4.1 顆粒材料的熱傳導(dǎo)
3.4.2 充氣粉末絕熱
3.4.3 充氣粉末絕熱結(jié)構(gòu)及計(jì)算
3.5 真空粉末絕熱
3.5.1 絕熱機(jī)理及計(jì)算
3.5.2 影響真空粉末絕熱性能的因素
3.5.3 添加金屬粉末
3.6 真空多層絕熱
3.6.1 多層絕熱組成特點(diǎn)
3.6.2 影響真空多層絕熱性能的因素
3.7 低溫絕熱性能比較
參考文獻(xiàn)
第4章 傳熱過(guò)程中的有用功損失與熵產(chǎn)
4.1 不可逆系統(tǒng)和過(guò)程中的有用功與熵產(chǎn)
……
第5章 低溫?zé)嶙儞Q器
第6章 交變流動(dòng)回?zé)崞?/span>
參考文獻(xiàn)
第2章 相變傳熱
低溫流體輸送系統(tǒng)中總是存在著來(lái)自周圍環(huán)境的漏熱，導(dǎo)致低溫管道內(nèi)出現(xiàn)兩相流動(dòng)的現(xiàn)象。在低溫液體儲(chǔ)槽的自增壓系統(tǒng)和低溫液體汽化器（蒸發(fā)器）中，也經(jīng)常遇到液化氣體的汽化及兩相流動(dòng)問(wèn)題。本章將考察兩相流現(xiàn)象中的流動(dòng)機(jī)理和壓降的預(yù)測(cè)方法，介紹關(guān)于池內(nèi)沸騰（浸沒在低溫液體中的表面沸騰）和強(qiáng)制對(duì)流沸騰（流動(dòng)通道內(nèi)的沸騰）的物理學(xué)原理，考慮外部流動(dòng)和內(nèi)部流動(dòng)的冷凝傳熱。最后將討論包括固一液兩相（如氫漿）的兩相傳熱問(wèn)題。
2.1 兩相流動(dòng)的流態(tài)
在相變傳熱過(guò)程中，經(jīng)常會(huì)出現(xiàn)兩相共存的流動(dòng)狀態(tài)，因此有必要先了解兩相流的流態(tài)情況。由于多方面原因，兩相流動(dòng)通常比單相流動(dòng)復(fù)雜得多。兩相流中可能出現(xiàn)多種流動(dòng)形式；而單相流中只會(huì)遇到層流或紊流，以及在這兩種流動(dòng)狀態(tài)之間的過(guò)渡區(qū)。兩相流中可能出現(xiàn)液相是層流而氣相是紊流的形式，或者幾種不同形式的任何一種組合。兩相流中的壓降和傳熱同時(shí)具有氣相和液相的流體性質(zhì)，一些情況下還包括表面張力。最后，由于傳熱和壓降的緣故，流動(dòng)形式還會(huì)沿著流動(dòng)通道方向而變化。
圖2—1給出了水平管中兩相流的幾種流態(tài)。低干度（干度是氣體的質(zhì)量分?jǐn)?shù)）流動(dòng)時(shí)，在液相中形成氣泡，得到泡狀流。在水平流動(dòng)中，氣泡往往分布在管道的上部空間。在垂直流動(dòng)中，氣泡則趨向遍布于液體中；在較低干度下，氣泡會(huì)小而圓；在較高的干度下，氣泡會(huì)出現(xiàn)球狀頂部和扁平尾部的形狀。當(dāng)速度很大時(shí)，氣泡流動(dòng)方式經(jīng)常稱為泡沫流。
隨著流體中氣體含量的增加，水平管中的氣泡會(huì)結(jié)合在一起形成斷斷續(xù)續(xù)的氣塞，這種流動(dòng)形式稱為塞狀流。在垂直流動(dòng)中通常觀察不到塞狀流。
當(dāng)液體和氣體在水平管中低速流動(dòng)時(shí)，氣、液兩相會(huì)分離，并且在流動(dòng)過(guò)程中形成相對(duì)光滑的氣、液界面，這種流動(dòng)方式稱為層狀流。在非絕熱管路中，由于氣、液兩相冷卻速度不同，層狀流會(huì)導(dǎo)致熱應(yīng)力，甚至?xí)构艿雷冃螐澢�。垂直流�?dòng)中不會(huì)遇到層狀流的情況。
隨著氣體速度增大，兩相之間的流體切應(yīng)力變得足夠大，以至于液面上出現(xiàn)波浪，這種流動(dòng)方式稱為波狀流。同樣，垂直流動(dòng)中不存在這種流動(dòng)方式，因?yàn)樗拇嬖谝蕾囉谂c流動(dòng)方向垂直的重力。
氣體速度的進(jìn)一步增加使氣、液界面的波達(dá)到一定幅度，以致氣泡塞以較高的速度沿著流動(dòng)通道傳播，這種流動(dòng)方式稱為柱塞流。在垂直通道里，氣塞大小和管的直徑差不多，氣塞和管壁被一層液膜隔開。柱塞流是低溫流體傳輸系統(tǒng)中不希望出現(xiàn)的流動(dòng)模式，因?yàn)闅馊趶澒芴幫蝗桓淖兎较驎?huì)導(dǎo)致管道發(fā)生振動(dòng)。
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